上一次，我们得出 (1) 方程作为室内声能密度的总和，包括高达n次反射，即直接声音和反射声音的能量密度高达n次，以及 (2) 方程所示的平均自由我谈到了引导路线的地方。
α―:内装面的平均吸音率V:室容积 (m 3)
p:平均自由通路W:音源的输出
(1)根据公式，求稳态能量密度为E 0 =PW/cVa,与Sabine的理论式E 0 =PW/cSa相等，因此平均自由路p为;
来删除它。同样，平均游程是声音在每个反射中传播的距离，由房间体积和总表面积决定，而与房间形状无关。
这一次，我们将完成剩余的过程并导出Eyring混响表达式。
首先，确定边界表面每秒反射t的次数。由于声音在t秒内传播c t [m]，并且每个反射传播声音的距离是平均自由路径p,因此c t除以平均自由路径p以获得c t/p,并且根据公式 (2) 可以表示为c t/p=cS/4Vt。
在声源在稳定状态下停止后t秒 (即n=cSt/4V反射) 后的能量密度E是稳定状态下的能量密度E 0减去前面计算的E n (n次反射声音的总能量密度+直接声音的能量密度) 。
由于E n是如上述公式 (1) 所示的E n =E 0 1- (1-α) n，因此可以通过下面的公式 (3) 获得n次反射后的E。
这是一个衰减表达式，以反射次数n表示。
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图1 Eyring的衰减过程
图1显示了公式 (3) 中的衰减公式。
现在，将反射次数n的衰减表达式返回到时间t的表达式。在 (3) 式中代入n=cSt/4V,求E/E 0 =10-6的t=T,则该T为混响时间。
这是Eyring的混响公式。常量K与Sabine相同 (在20°C时为0.161) 。
到目前为止，我们仅考虑边界表面上的吸音作为室内吸音元素。然而，声音在空气中传播的能量被空气中的分子吸收，尤其是水分子 (分子吸收) 。如果大厅和大型会议室等房间的体积变大，这种空气吸收的影响不容忽视。为了考虑这一点，Knudsen对Eyring的混响公式进行了校正。
这称为Knudsen-Eyring的混响公式，对于大厅等混响设计，我们通常使用该公式计算混响时间。m是空气衰减率，因频率、温度和湿度而异，但在设计中假设标准温度为20°C,温度为60%。
1000Hz：0.001、2000Hz：0.002、4000Hz：0.006
(摘自2010年10月21日发行的电子邮件杂志)
